五个简化案例：
一次一个组件

五种几何形状，五种独特的旋转特征

对于相同的总质量（恒星成分为 10^{10}\,M_\odot$ ，气体情况为 1.33 times 10^{9}\,M_\odot$ ）和相同的参考圆盘大小 $R_d = 2$ kpc：

凸起部分在接近 $R = 1$ kpc 时达到 $V \approx 127$ km/s 的峰值，然后急剧下降–这是最集中的特征。

单独的薄圆盘在 $R = 8$-$10$ kpc 时达到 $V \approx 212$ km/s，之后大致持平。

单独的厚圆盘也达到了类似的 $V （约 208$ km/s），但速度更慢，最大值被移到了更大的半径处。

单是气环，只携带了恒星质量标度的 13%，峰值为 60 公里/秒–虽然不大，但范围很广。

单独的螺旋臂（质量超标 10%，内核较窄）产生的曲线与薄圆盘非常相似，但在中等 R 值时略微陡峭，在大 R 值时下降较快。

隆起产生了急剧的速度上升：从 $V_\text{tot} 到 $V\从 $R = 0.5$ kpc 时的约 117$ km/s 到 $R = 1$ kpc 时的最大值$V_text{tot}，约 127$ km/s，然后稳步下降。波场在 $R \approx$ 5 kpc 时达到饱和–超过这个值，$M_\text{wave}$ 就停止增长了。这是一个相干长度很短（$ell_b = 0.41$ kpc）的三维分布的特征：波场在短距离内很强烈，而在距离之外则呈指数抑制。纯粹的隆起不可能保持平坦的旋转曲线；它们需要圆盘尺度的伴星。

薄圆盘产生了最长的旋转曲线：从 $R = 1$ kpc 时的 $V \approx 100$ km/s 平滑上升到 $R = 8$ kpc 时的 $\sim 212$ km/s，然后保持平缓直到 $R = 15$ kpc。波场质量持续稳定增长，因为 $\ell_text\{thin} = 6.34$ kpc 允许整个磁盘的相干性。这是大多数盘状星系的主要成分，产生了平旋曲线的特征。

同样的总质量分布在$50\%$更大的尺度上，厚圆盘产生了一条上升较慢的曲线，达到的峰值略低（在$R = 10$ kpc时为$V \approx 208$ km/s）。更长的相干长度$ell_text{thick} = 9.51$ kpc使得波场在更大的半径范围内保持活跃–在$R = 10$ 和$R = 15$ kpc之间，曲线的下降速度几乎难以察觉。在真实星系中，厚圆盘只承载了恒星质量的 $\sim 25\%$ ，所以它的贡献也相应地受到了调节。

尽管气体环只承载了案例1-3中恒星质量标度的13%，但它产生了可测量的旋转贡献：在大R$R时，旋转速度约为60$km/s。曲线缓缓上升（没有中心峰值–中心空洞抑制了内部贡献），并由于长相干性$\ell_\text{gas} = 10.78$ kpc而继续爬升到最大半径。气体成分对于塑造外侧旋转曲线至关重要，尤其是在气体丰富的星系中，它可以占总波场的很大一部分。

旋臂部分与薄盘几何形状相同，但内核更窄，为 $\ell_\text{arm} = 4.0$ kpc。结果是旋转曲线在 $R \lesssim 6$ kpc 时与薄盘非常相似–在低 $R 时效率略低，在中间 $R 时效率相当–但在 $R > 10$ kpc 时下降速度明显加快。较短的相干长度反映了臂的方位角集中：它们会产生强大的局部波场，但无法在整个盘面上保持相干。在一个真实的星系中，臂的质量只占薄盘质量的10%，所以它们的贡献很小，但却很明显。