簡略化された5つのケース
一度に一つのコンポーネント

5つの形状、5つの特徴的な回転シグネチャー

同じ全質量（恒星成分では$10^{10}, M_odot$、ガスの場合は$1.33 ↪So_33times 10^{9}, M_odot$）、同じ基準円盤サイズ$R_d = 2$ kpcの場合：

バルジのみは$R = 1$ kpc付近で$V$約127$ km/sでピークに達し、急減。

薄い円盤だけでは、$R = 8$-$10$ kpcで$V ⊖212$ km/sに達し、その後はほぼ横ばい。

厚い円盤だけでは、$V ⊖Approx 208$ km/sに達しますが、よりゆっくりで、最大値は半径が大きい方にずれています。

ガス環だけ（恒星質量スケールの$sim 13%$ しかない）は、$V ⊖approx 60$ km/sでピーク。

渦巻き腕（10%質量過剰でカーネルが狭い）だけでは、薄い円盤とよく似たカーブになりますが、 $R$が中間のところで少し急峻になり、$R$が大きいところで早く減衰します。

バルジでは急激な速度上昇が見られます。\R=0.5$kpcの$V_text{tot}約117$ km/sから$R=1$kpcの$V_text{tot}約127$ km/sで最大となり、その後減少。波動場は$R = 5$ kpcで飽和し、それ以上では$M_text{wave}$の成長が止まります。これはコヒーレンス長が非常に短い（$ell_b = 0.41$ kpc）3次元分布の特徴です。純粋なバルジは平坦な回転曲線を維持できません。

薄い円盤の回転曲線は、$R = 1$ kpcの$V \approx 100$ km/sから$R = 8$ kpcの$sim 212$ km/sまで滑らかに上昇し、その後$R = 15$ kpcまで平坦。この波動場の質量は、$ell_text{thin} = 6.34$ kpcで円盤全体にコヒーレンスを持たせることができるので、安定に成長し続けます。これは、ほとんどの円盤銀河で支配的な成分であり、特徴的な平らな回転曲線のサインを作り出します。

同じ全質量が$50%%大きいスケールで分布すると、厚い円盤の方が立ち上がりの遅い曲線になり、ピークが少し低くなります（$R = 10$ kpcでの$V）コヒーレンス長$ell_text{thick} = 9.51$ kpcと長いので、半径が大きくなっても波動場は活発で、$R = 10$ から$R = 15$ kpcの間では、ほとんど気づかないほど減少します。実際の銀河では、厚い円盤は恒星質量の$sim 25%しか運ばないので、その寄与はそれに応じて変調されます。

ケース1-3の恒星質量スケールの$sim 13%しかないにもかかわらず、ガスリングは測定可能な自転寄与を生み出します。ガスリングの回転寄与は、大きな$R$で$V ≖approx 60 km/sと、なだらかに上昇し（中心にピークがない-中心孔が内側の寄与を抑えている）、長いコヒーレンス$ell_text{gas} = 10.78$ kpcのため、最大半径まで上昇し続けます。特にガスが豊富な銀河では、ガス成分が波動場のかなりの部分を占めることがあります。

渦巻き腕成分は薄円盤と同じ形状ですが、カーネルが狭いので、$ell_text{arm} = 4.0$ kpcです。その結果、$R ⊖6$ kpcでは薄い円盤とよく似た回転曲線になり、$R$が低いと少し効率が悪く、$R$が中間のところでは同じように効率的ですが、$R > 10$ kpcでは顕著に速く減少します。コヒーレンスの長さが短いのは、腕が方位角的に集中していることを反映しています。腕は強い局所的な波動場を生成しますが、円盤の全範囲にわたってコヒーレンスを維持することはできません。実際の銀河では、腕は円盤の質量の$10%$しか持たないので、その寄与は小さいですが、特徴的です。