الانزياح الأحمر من التشتت الزمني (لوني)

إذا كان الوسط يتطور ببطء في الزمن، فإن الانزياح الأحمر ينشأ على النحو التالي:

\[ 1 + ض = \\frac{\omega_{\umga_{{النص{{{{النص{{الوظائف}}} \ تقريبًا \frac{n_0(t_0)}{n_0(t_{\text{em}})} = \ \ \exp\\!\ يسار( \ \int_int_{t_t_{\text_{em}}}^{t_0} H_{\{\النص{{eff}}(t)\,dt \right) \]

وينتج عن ذلك الانزياح الأحمر الكوني (اللوني) المرصود. في BeeTheory، يلعب \(H_{\{text{eff})\) الدور الذي يلعبه عادةً معدل هابل، ويطابق العلاقات بين المسافة والانزياح الأحمر بين المستعر الأعظم/المستعر الأعظم/المستعر الأعظم، بينما يظل اعتماد التردد δ(ω) صغيراً جداً (وبالتالي غير مرئي في التحليل الطيفي الكهرومغناطيسي).

التشتت الذي ينجو من اختبارات GW

لاجتياز جميع القيود الحالية لانتشار موجات الجاذبية (GW) مع الحفاظ على قابليتها للتزوير، تقترح BeeTheory نموذج الحد الأدنى من التشتت الثابت:

\[ {\\، \ دلتا (\ أوميغا) = \ \ \ فاريبسلون_0 \ \ رباعية (\ نص {ثابت، } \ \ \ \ \ \ \ \ в \ в в в в в в в в в в в в в в т 1)، } \]

بحيث تصبح العلاقة الفعالة

\[ n_g + \ \ \ omega \,\ \ \ \ \ \ \ umga_g الجزئي n_g – 1 = \ \ \ ڤاربسيلون_0 \]

• يؤدي اختيار \(\(\varepsilon_0 < 0\) إلى جعل \(v_g > c\)، فائقًا قليلاً – مما يزيل خسائر تشيرينكوف.
• إن الثابت \(\varepsilon_0\) هو الشكل الأقل تقييداً عبر نطاقات التردد (PTA ↔ LIGO)، وهو ما يطابق فئة “α = 0” من اختبارات التشتت في LIGO.

(ط) السرعة المتعددة الركاب (مقياس GW170817 GW170817)

يُقدَّر التأخير بين إشارات الجاذبية والإشارات الكهرومغناطيسية على النحو التالي:

\[ \ دلتا t \ تقريبًا \frac{D}{c}\، \varepsilon_0 \]

بالنسبة لمصدر عند \\( D = 40\\، \mathrm{Mpc} \):

\[ \Delta t \sim (4.1\times 10^^^{15}\، \mathrm{s})، \times 10^{25} \approx 4\times10^{-10}\,\mathrm{s} \]

وهذا أقل بأضعاف من الإزاحة الملحوظة بين انفجارات أشعة جاما وأشعة جاما. تجاوز.

(‘2’ تشتت طور الجاذبية العالمية (نطاق ليغو/فيرغو)

تُعطى مرحلة الانتشار الإضافية على مسافة \(D\) من خلال تقريب WKB:

\[ \ دلتا/بسي (و) \ تقريبًا 2\pi f \,\frac{D}{c}\,\varepsilon_0 \]

• عند \(D = 400\\، \mathrm{Mpc}\) و \(f = 100\، \mathrm{Hz}\):
  \[
  2 \pi f D / c \ تقريبًا 2.6\times10^^{19}
  \Rightarrow \Delta\Psi \تقريباً (2.6\times10^^{19}) (-10^{25}) = -2.6\times10^{6}\، \mathrm{rad}.
  \]
• في \(D = 1\، \mathrm{Gpc}\) و \(f = 1000\، \mathrm{Hz}\):
  يكون العامل ≈25×× أكبر ← أكبر ← (\\دلتا\ بسي \ \ \ \ سيم 6.5\times10^^{- 5}\، \mathrm{rad}.\)

كلتا القيمتين أقل بكثير من حدود التشتت المرحلي من بيانات LIGO/Virgo. تمرير.

(ج) الجاذبية الشيرينكوف

سرعة المجموعة هي

\[ v_g = \frac{c}{1+ \varepsilon_0} \تقريبًا ج(1 – \ فاريبسلون_0) \]

بـ \(\(\(\(\(\(\(\(10^{25}\))، وبالتالي منع أي إشعاع تشينكوف الجاذبية أو فقدان الطاقة. تمرير.

(‘4’ اتساق منطقة التجارة التفضيلية (ن هرتز)

نظرًا لأن \(\ \varepsilon_0\) ثابت، فإن الإزاحة الصغيرة نفسها تنطبق على ترددات النانوهيرتز التي يتم سبرها بواسطة مصفوفات التوقيت النبضي (PTA). تكون متبقيات التوقيت المستحثة مهملة تماماً:

\[ \\دلتا t_{\نص{{{PTA}} || \sim D_{\نص{PTA}} \\\varepsilon_0 / c 10^{-10}\\,\mathrm{s} \]

هذه الانحرافات أقل بكثير من عتبات حساسية منطقة التجارة التفضيلية الحالية. النجاح.

(ت) اللونية الكهرومغناطيسية

ينشأ الانزياح الأحمر من التغير الزمني لمعامل انكسار الجاذبية \(n_0(t)\)، وليس من تأثير يعتمد على التردد في الانتشار الكهرومغناطيسي:

\[ 1 + ض = \frac{n_0(t_0(t_0)}{n0(t_0(t_{\نص{{em}})} \]

ولذلك، تظل جميع الخطوط الطيفية الكهرومغناطيسية غير لونية حتى الرتبة الرائدة، بما يتفق تمامًا مع عمليات الرصد. تمرير.

• يكبح التماثل القياسي الناشئ الاقترانات غير الموزونة في المصدر:
  \[
  \ g_T : g_V : g_S \ تقريبًا 1 : \ لامبدا : \لامبدا \ رباعي \ نص \{مع } \ لامبدا 0.05
  \]
• يكون الانتشار متناقصًا تقريبًا عبر الأنماط (نفس \(\(\varepsilon_0\))، لذا فإن أزمنة الوصول التفاضلية لا تذكر؛ وتنبع القيود بشكل أساسي من ملاءمة نمط الهوائي.
• جزء الإجهاد غير الموتر المتوقع في نطاق LIGO/KAGRA:
  \[
  f_{\{نص{غير المِجَسِّ}} = \\frac{\langle h_V^2 + h_S^2 \rangle}{\langle h_T^2 + h_V^2 + h_S^2 \rangle} 0.02\نص{-}0.05
  \]
  بشكل مريح ضمن حدود الشبكة. اجتياز.

تُظهر هذه العلاقات أن نظرية BeeTheory تُعيد إنتاج بيانات إعادة الإزاحة الكونية – المسافة دون استدعاء التمدد المتري. تنبثق إعادة الانزياح الكوني مباشرةً من التغير الزمني المتجانس لوسط الجاذبية.

إن التأثير المشترك للتشتت الزمني والانتشار الشبيه بانتشار لورنتز وأنماط الموتر المحمية بالتناظر يسمح لنظرية بي ثوري أن تظل تنبؤية مع ملاءمة جميع بيانات الجاذبية والكونية الحالية.

في صياغتها الأكثر اقتصاداً والقائمة على البيانات، تجتاز نظرية النحلة جميع اختبارات الرصد الحديثة التي تتحدى معظم الجاذبية القائمة على الوسط. يفسر التشتت الزمني في مؤشر الجاذبية المتجانس بأناقة الانزياح نحو الخلف، بينما يحافظ إزاحة الانتشار الثابتة فائقة الصغر على سرعات الجاذبية العالمية ومراحلها ضمن جميع الحدود الحالية – دون ضبط مخصص.

تهيمن أنماط الموتر بالتماثل، مع وجود مكونات صغيرة غير موتر قابلة للقياس. هذه ليست ثغرة بل إطار عمل تنبؤي وقابل للتزوير: إذا وجدت الكتالوجات المستقبلية إشارة عالمية ثابتة فائقة التماثل وتسرب استقطاب على مستوى النسبة المئوية، فلن تنجو نظرية بي ثوري فحسب – بل ستبرز.